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Une bobine d'induction fait fonctionner un tube de 

 Crookes. Sur le circuit, entre la bobine et le tube, un 

 oscillateur de Hertz est placé en dérivation. Au mo- 

 ment où cet oscillateur se décharge, le tube s'éteint; 

 d'autre part, cette décharge fait naître une force élec- 

 trique dans un résonateur disposé près de l'oscillateur. 



Si les fils de transmission entre l'oscillateur et le tube 

 n'ont qu'une très faible longueur, la force électrique à 

 la coupure du résonateur ne se produit qu'après que 

 les rayons X ont disparu, et, par suite, ceux-ci ne peu- 

 vent produire un renforcement de l'étincelle. Si, au 

 contraire, ces fils ont une certaine longueur (80 centi- 

 mètres par exemple), on peut prévoir, en admettant 

 a priori l'égalité des vitesses de propagation des 

 rayons X et des ondes hertziennes, que les rayons pro- 

 duiront un renforcement de l'étincelle qui passera par 

 un maximum pour une certaine distance du tube à la 

 coupure ; cette prévision s'est réalisée. La même sup- 

 position a permis de calculer d'avance les déplacements 

 que la position du tube correspondant à ce maximum 

 devait éprouver soit par l'allongement des fils de trans- 

 mission, soit par l'annexion d'une petite ligne au réso- 

 nateur : on devait en effet pouvoir compenser le temps 

 employé par les ondes pour parcourir une certaine 

 longueur de fils parle temps employé par les rayons X 

 pour franchir une distance égale. Cette compensation 

 s'est produite en réalité, et les deux méthodes diffé- 

 rentes qui ont été employées ont donné pour le rapport 

 des vitesses des nombres très voisins de l'unité. 



L'ensemble de tous ces faits conduit à cette conclu- 

 sion que la vitesse de propogation des rayons de 

 Rœntgen est la même que celle des ondes hertziennes ou 

 de la lumière se propageant dans Vair. 



