610 SUR LE CHAMP DES ÉLECTRONS 



lement le potentiel électrostatique V, et nous examine- 

 rons le cas suivant : soit (j l'axe horizontal (PI. II , fig. I ), 

 le long duquel se meut un cylindre étroit AB, unifor- 

 mément chargé d'électricité; la densité linéaire est 

 supposée constante et égale à ti, et la charge totale e 

 égale à nAB. Nous supposons que le cylindre se meut 

 avec une vitesse constante g dans la direction g. Cha- 

 que élément de ce cylindre donne naissance à un poten- 

 tiel électrostatique qui, du lieu où se trouve l'élément 

 à un moment déterminé, se propage dans l'espace, 

 selon la théorie Maxwell-Hertz, avec la vitesse de la 

 lumière. Ce potentiel atteint un point dont la distance 

 au lieu considéré est r au bout du temps r/v, v dési- 

 gnant la vitesse de la lumière, et il l'atteindra au bout 

 d'un temps d'autant plus long que le point sera plus 

 éloigné. 



" Soit maintenant AB la position du cylindre chargé 

 d'électricité à un certain moment t„; nous nous propo- 

 sons de déterminer quelle est au même moment la va- 

 leur du potentiel au point P. Dans ce but, cherchons 

 sur la partie de la droite horizontale g qu'a déjà par- 

 courue le cylindre AB, deux points A et B dont les pro- 

 priétés soient les suivantes : le temps nécessaire au 

 potentiel V pour parcourir la distance r qui sépare les 

 points A et P doit être le même que celui qu'emploie 

 la face postérieure du cylindre pour parcourir la dis- 

 tance Ai ; de même le temps nécessaire au potentiel 

 pour parcourir la distance r' entre B et P doit être égal 

 au temps employé par la face antérieure du cylindre 

 pour parcourir la distance BB. On a alors les relations : 



\A = '^- r, BB = '■' /•' 



v- V - 



