612 SUR LE CHAMP DES ÉLECTRONS 



en désignant par (p l'angle compris entre la trajectoire- 

 y et la distance r. Nous aurons par conséquent : 



AB 



AB 



q 

 \ ^— cos 



et 



AB 



ri\ — cos 



>lais//.AB n'est autre chose que la charge électrique 

 totale e du cylindre; donc le potentiel d'une quantité 

 d'électricité e, se déplaçant en ligne droite avec une 

 ritesse uniforme sera représenté par la relation : 



e 



/• ( 1 — cos ce 



V t ' 



• Le potentiel prend cette valeur au point P au mo- 

 ment où e se trouve en A, il dépend du rapport g v. 



Il ne semble pas inutile de transformer l'expression; 

 obtenue de façon à faire dépendre la position du point 

 P de la position momentanée de la charge e. Pour cela, 

 abaissons la perpendiculaire ?p sur l'axe horizontal g 

 et désignons par x la distance entre A ei p. Nous au- 

 rons (fig. 1 ) : 



r' = (XA + xY -f y% 

 ou puisque 



AA = ^r, 



V 



^ *" xr = X -\- y . 



Il s'en suit 



r .^ M- X 



A / fi» \ ) / i:' \-' 



+|/-+0-^^)«i(-^) 



