EN MOUVEMENT. 013 



Nous avons de plus : 





^ ?' r \ V J 



0-^cos,j^,-lL),-^.. 



I 



fb- 



En substituant cette valeur dans la formule que nous 

 avons trouvée pour le potentiel V nous aurons : 



V 



La répartition du potentiel est symétrique par rap- 

 ^)ort au plan qui passe par e, perpendiculairement à la 

 «direction du déplacement. 



Les surfaces équipotentielles sont des ellipsoïdes de 

 •Tévolution aplatis dont les axes sont parallèles à la 

 •direction du déplacement. Les valeurs des potentiels 

 sur les points des axes sont les mêmes que celles qui 

 seraient dues à une particule électrique immobile. 



Un cas qui présente un intérêt particulier est celui-ci : 

 la vitesse avec laquelle la cbarge se déplace le long de 

 l'axe y est plus grande que la vitesse de la lumière 

 \V\. II, fig. 2). Nous considérons de nouveau un cylindre 

 <:hargé d'électricité, sa position au temps t^ esiAB, et 

 nous nous proposons de déterminer la valeur du poten- 

 tiel au point P au même temps t\ Il nous est nécessaire 

 pour cela d'entrer brièvement dans les détails de la 

 ■construction du point A correspondant au point A. Pour 



