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aussi de la iiatiiro des phéDomènes que Ton veut éludiec. 

 Nous observons par exemple l'effet pi'oduit sur un cristal 

 par un échauffemenl uniforme. Nous trouvons que le cristal 

 peut s'électriser en sens inverse à ses deux Itouls, et qu'il 

 peut changer de longueur. Ce premier phénomène exige 

 évidemment (|ue le cristal ait une structure différente à ses 

 deux bouts, ou plutôt dans les deux sens opposés d'une 

 droite pai'allèle à sa longueur; l'électrisation ne peut s'ob- 

 server que sur un cristal hémimorphe. La dilatation au con- 

 traire n'implique aucune différence de structure et se pro- 

 duira de la même manière dans un cristal hémimorphe et 

 dans un cristal centré. Jusqu'cà ces dernières années, ces 

 considérations évidentes en principe, mais parfois assez 

 délicates à appliquer, étaient examinées à part dans chaque 

 cas particulier, voir par exemple les travaux de Pasteur déjà 

 cités sur la polarisation rotatoire ceux de MM. Friedel et 

 Curie sur la pyroélectricité. Mais depuis peu de temps, un 

 nouveau progrès a été fait et l'on a commencé, à l'exemple 

 de M. P. Curie, à établir une véritable théorie systématique 

 de la symétrie des phénomènes physiques. En bonne logique, 

 l'exposé didactique de cette théorie devra dorénavant précé- 

 der l'exposé de la loi de symétrie. 



C'est justement l'importance donnée à ce nouveau point 

 de vue qui fait le caiaclère et le grand intérêt du livre de 

 M. Woldemar Voigt. Ce livre n'est pas précisément un traité 

 de cristallographie, c'est un exposé succinct des relations 

 fondamentales des propriétés physiques des cristaux, soit 

 entre elles, soit avec la symétrie cristalline ; exposé élémen- 

 taire autant que le sujet le comporte, propre à faire réfléchir 

 et digne en tous points de la réputation du savant professeur 

 de Gœtlingue. 



La plus grande partie de cet ouvrage est consacrée aux 

 phénomènes homogènes et stalionnaires résultant d'actions 

 diverses, et liés à celles-ci par des relations linéaires. L'op- 

 tique cristallographique est laissée de côté, soit parce que la 

 propagation des ondes suppose nécessairement un état du 

 cristal variable d'un point à un autre, soit parce que ses lois 

 sont suffisamment connues pour ne pas avoir besoin d'être 

 résumées à nouveau. 



