ET SES ALLIAGES. 3'H 



ments est d'autant plus grande que l'on est plus près de 

 la température où l'alliage cesse d'être magnétique. 



Un examen minutieux de la question montre que c'esf, 

 en effet, sous cette forme que la relation doit être énon- 

 cée. Ce n'est pas à dire qu'à une même distance de cette 

 température, caractéristique pour chaque alliage, les mou- 

 vements soient les mêmes pour toutes les teneurs; la 

 température vraie joue aussi un rôle, en ce sens qu'à dis- 

 tance égale du point de perte totale du magnétisme, les 

 mouvements sont d'autant plus rapides qu'elle est plus 

 élevée. Mais néanmoins c'est principalemenl à la tempé- 

 rature, comptée en descendant depuis le point de perte 

 totale, que le phénomène doit être rapporté, si l'on veut 

 en avoir une idée nette. 



Il existe ainsi une sorte d'état correspondant pour 

 tous les alliages de la deuxième catégorie, leur stabilité 

 étant une fonction de la température comptée à partir 

 du point de perte totale du magnétisme. Cette analogie 

 des alliages à une même distance de cette température 

 est encore plus accusée si l'on tient compte de leurs pro- 

 priétés magnétiques. Il résulte en effet des expériences 

 de M. E. Dumont que, si l'on s'en tient à une première 

 approximation, la perméabilité magnétique de tous ces 

 alliages est la même à égale distance de la température 

 de perte totale du magnétisme. 



Cette dernière température pourra être désignée sous 

 le nom de température critique des alliages, par analogie 

 avec celle qui joue un rôle prépondérant dans la théorie 

 des fluides, et à partir de laquelle s'établit la correspon- 

 dance des états. 



On retrouvera des relations analogues pour d'autres 

 propriétés des aciers au nickel. 



