248 SUR LES OSCILLATIONS ÉLECTRIQUES 



corde rendra, comme on le sait, une série de sons har- 

 moniques. Les systèmes partiels dans lesquels elle se 

 divise sont bien connus : ce sont les internœuds, et ils 

 sont identiques entre eux. On peut supposer qu'on 

 échange leurs positions sans que le régime vibratoire 

 de la corde entière soit modifié. 



Détruisons maintenant l'homogénéité de la corde en 

 plaçant une surcharge en un quelconque de ses points. 

 Nous savons ce qui arrivera : le son de la corde prendra 

 le timbre aigre qui caractérise la présence des sons 

 supérieurs inharmoniques. La théorie nous conduit 

 d'ailleurs dans ce cas à des valeurs irrationnelles pour 

 les rapports entre les périodes des sons supérieurs et la 

 période du son fondamental. Les internœuds ne sont 

 plus identiques et on ne peut supposer échangé l'inter- 

 nœud qui comprend la surcharge avec un autre quel- 

 conque sans que l'état vibratoire de la corde soit changé. 

 La modification de la période fondamentale provoquée 

 par la surcharge varie en effet avec la position de cette 

 surcharge sur la corde. 



• Supposons qu'il s'agisse à présent des oscillations 

 électriques, de celles par exemple qui se produisent 

 dans un système de deux fils parallèles. 



Les équations différentielles qui représentent ces 

 oscillations ont une forme analogue à celle des équa- 

 tions de la corde vibrante. Dans une certaine mesure, 

 on peut dire que l'induction propre joue le rôle de la 

 densité, la capacité, le rôle de la tension. 



ment la matière de la corde est homogène, mais que les diverses 

 propriétés dont dépendent les périodes des vibrations, section, 

 densité, élasticité, tension sont indépendantes de l'abscisse comptée 

 parallèlement à l'axe de la corde. 



