d'ordre supérieur. 253 



vent aux extrémités du système vibrant aucun nœud 

 intermédaire. En effet -^ est toujours supérieur à /. 



Il y a plus : à mesure que l augmente, -^ tend vers 



l; dans les dernières lignes du tableau la différence 

 n'est plus que de l'ordre de grandeur des erreurs de 

 mesure. 



L'analogie acoustique est évidente : l'excitateur est 

 analogue à une corde qui porterait une surcharge à 

 l'une de ses extrémités. La demi-longueur d'onde du 

 son est alors différente de la longueur de la corde, 

 mais tend vers cette longueur si la corde devient très 

 longue. Dans l'excitateur, la demi-longueur d'onde 

 serait égale à la longueur de l'excitateur si la capacité 

 et l'induction propre par unité de longueur étaient uni- 

 formes. Mais la présence des cercles primaire et secon- 

 daire détruit cette uniformité : dans la région qu'ils 

 occupent, la capacité et l'induction propre sont diffé- 

 rentes de ce qu'elles sont dans les fils parallèles. Quand 

 l'excitateur devient très long, l'importance relative de 

 cette perturbation va en diminuant et la demi-longueur 

 d'onde tend vers celle de l'excitateur. 



Considérons maintenant la série des tons supérieurs. 

 Le nombre des tons observés croît à mesure que la 

 longueur / augmente. Comme l'indicateur décèle seule- 

 ment les ondes dont l'intensité a dépassé une certaine 

 limite, il faut en conclure que l'intensité des tons sujjè- 

 rieurs augmente quand la longueur de l'excitateur aug- 

 mente. Par contre, l'intensité du ton fondamental qui 

 se maintient d'abord à peu près constante défi'oîl 

 ensuite et finit par cesser d'être observable. 



