DU MOUVEMENT DES CORPS. 455 



situé sur le prolongement des trois côtés de ce trian- 

 gle ; mais il peut arriver que le pôle du flux d'un trian- 

 gle soit situé entre deux des sommets, dans ce cas, 

 le pôle est réel et fait partie du flux du triangle. 



Ceci posé, pour déterminer les lignes de flux d'un 

 fluide, dont on connaît la direction du mouvement en 

 un certain nombre de points \, 2, 3, 4, 5, etc., il suffira 

 de grouper ces points trois par trois et de tracer les flux 

 de tous les triangles ainsi formés (fig. 18). En effet; 

 tous ces flux se raccordent entre eux exactement, de 

 manière à former un fluide unique remplissant les con- 

 ditions demandées, car deux triangles adjacents ayant 

 toujours deux sommets communs, la couronne qui joint 

 ces deux sommets fait partie des flux de ces deux trian- 

 gles ; le mouvement du fluide ainsi obtenu a bien la 

 direction voulue en chacun des points donnés 1 , 2, .3, 

 4,5, etc. Dans la fig. 18, les flux de tous les triangles 

 ont des pôles virtuels, excepté les flux des triangles 

 2, 4, 5 et 9, 10, 11; le fluide possède donc deux 

 pôles réels dont l'existence et la situation n'apparais- 

 saient pas dans les seules données du problème ; ces 

 deux pôles sont de nature différente, car le mouvement 

 du fluide émane de l'un (pôle négatif) et converge vers 

 l'autre (pôle positif). 



sj 4 . Applicalion de la même théorie au mouvement 

 dhuie figure plane de grandeur invar^iable. 



Dans la théorie ordinaire du mouvement d'une fissure 

 F dans un plan, on ne fait usage que de la rotation R\ ; 

 cette rotation est en effet le mouvement type du pre- 

 mier ordre à un paramètre. Mais nous avons vu qu'il 



