DE l'air atmosphérique. 101 



à ces questions, il faut être d'abord fixé sur la nature 

 de ces particules dans l'air, sur la grandeur de leur 

 diarge et sur la vitesse qu'elles ont, pour une différence 

 de potentiel donnée, entre les chocs qu'elles subissent 

 de la part des molécules de l'air. 



J.-J. Thomson, à Cambridge, et les jeunes savants 

 ■de son école, nommons seulement Rutherford, Wilson, 

 Zeleny, Townsend, Mac Lennan, ont développé des 

 méthodes très rationnelles pour élucider la question 

 dans le cas où la production des ions est due aux 

 rayons Rôntgen ou Becquerel ainsi qu'aux rayons catho- 

 diques. 



Il était tout indiqué d'employer ces méthodes en les 

 modifiant convenablement pour l'étude des ions de 

 l'air naturel. En premier lieu, il était important de re- 

 chercher si la loi particulière de conductibilité trouvée 

 par Thomson et Rutherford pour l'air ionisé par les 

 rayons Rôntgen, trouve aussi dans ce cas son applica- 

 tion. Ces auteurs ont montré en effet que les quantités 

 d'électricité qui se neutralisent à travers le gaz crois- 

 sent avec les tensions agissantes, mais plus lentement 

 que celles-ci, de sorte que si au début l'intensité du 

 courant est sensiblement proportionnelle à la force 

 électromotrice, elle croît ensuite de plus en plus len- 

 tement et paraît s'approcher d'une limite que l'on ne 

 pourrait plus dépasser même avec des tensions très 

 élevées. C'est ce qui a conduit les auteurs anglais avec 

 plus ou moins de raison, à parler de saturation et de 

 courants saturés. 



Si l'on admet l'existence des ions, ceux qui sont po- 

 sitifs seront entraînés par une chute de potentiel dans 

 le sens même de cette chute, les négatifs seront attirés 



