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ces conditions la tourmaline se refroidit de la température t^ 

 de la caisse sèche jusqu'à la température f„ de l'air ambiant, 

 elle présenterait une charge électrique constante des deux 

 pôles dont la valeur, comme on le voit facilement, serait égale 

 à la ditt'érence des charges l{io) - l'^J, c'est-à-dire égale à la 

 différence des charges équivalentes aux températures t^ ett^. 

 L'hypothèse que la surface de la tourmaline et l'espace qui 

 l'entoure sont complètement isolants constitue un cas limité 

 dont on peut approcher jusqu'à un certain point, mais qu'on 

 ne peut jamais atteindre complètement. En réalité, il se déve- 

 loppe à la surface de la tourmaline, et dans l'espace qui l'en- 

 toure des courants de conductibilité aussitôt que les deux 

 électricités libres et de sens contraire apparaissent aux extré- 

 mités de la tourmaline. Ceux-ci occasionnent une perte conti- 

 nuelle de la charge libre. Au commencement du refroidisse- 

 ment, le développement de l'électricité moléculaire l'emporte 

 sur la perte par conductibilité, et il arrive un moment où ils se 

 compensent exactement ; c'est à ce moment-là que la chai'ge 

 libre de la tourmaline atteint son maxinuim, et c'est à partir 

 de ce moment que la perte d'électricité libre est plus forte que 

 la quantité d'électricité qui se forme. Celle-ci devient d'autant 

 plus faible que la tourmaline s'est refroidie davantage, et 

 tombe à zéro lorsqu'elle a atteint la température de l'espace 

 ambiant. La charge libre qui subsiste encore se perd par con- 

 ductibilité, et à la iin, la couche superficielle A possède de nou- 

 veau en chaque point la même densité, mais de sens inverse 

 que la charge équivalente I ; la charge libre de la tourmaline a 

 disparu et celle-ci apparaît de nouveau comme un corps non 

 électrique. 



2. Relations quantitatives 



Nous allons chercher dans ce qui suit à donner une forme 

 mathématique précise aux phénomènes que nous venons d't'xpo- 

 ser. Représentons-nous le prisme de tourmaline tronqué à ses 

 deux extrémités pai' des surfaces perpendiculaires à l'axe. Pre- 

 nons la direction de cet axe, dans le sens de l'analogue à l'an- 

 tilogue, comme axe des X d'un système de coordonnées rectan- 



