DE LA PVUOELECTRICITE ET DE LA PIEZOELECTRICITE 105 



gulaires. Supposons que les pôles des molécules électriques 

 soient placés de telle façon que la ligne qui relie le pôle négatif 

 au pôle positif coïncide avec la direction de l'axe des X, et que 

 par conséquent le pôle positif est tourné du côté de l'extré- 

 mité antilogue. Considérons un petit élément de volume 

 dv = dx.dy.dz. Soit s le moment électrique causé dans l'unité 

 de volume à la température t par la polarisation moléculaire. 

 Le moment dans l'élément de volume c/v sera égal à ^..dx.dy.dz. 

 Ou peut se représenter que le moment est dû à deux charges 

 électriques de sens contraire de la valeur zdydz, situés sur les 

 surfaces de l'élément. Il s'en suit que les densités des charges 

 équivalentes sur les surfaces de la tourmaline sont égales à é, 

 soit au moment électrique de l'unité de volume, et la charge 

 électrique positive se trouve à l'extrémité antilogue de la tour- 

 maline. 



Soit i^ la température de l'air ; % l'excédent de température 

 à l'intérieur de la chambre sèche ; le temps sera compté à par- 

 tir du moment auquel la tourmaline aura été sortie de la cham- 

 bre sèche soit 6 l'excédent de température de l'intérieur de la 

 tourmaline sur l'air ambiant au temps z. On a alors : 



a désigne le coefficient de refroidissement de Newton, Celui-ci 

 dépend de la surface de la tourmaline, de sa masse M, de 

 sa chaleur spécifique C et du coefficient li de la conductibilité 

 thermique extérieure. L'on a d'ailleurs : 



Oh 



Pour la diminution de température qui aura lieu pendant le 

 temps dz on aura : 



dO = _ afJe-"^ dz . 



Considérons maintenant le changement que la charge super- 

 ficielle équivalente de la tourmaline subit pendant le refroidis- 

 sement. Pour plus de clarté, nous nous en tiendrons aux rap- 

 ports de l'extrémité antilogue. Supposons qu'au temps z l'excé- 

 dent de température ait la valeur 6 ; en même temps soit e la 



