176 BULLETIN SCIENTIFIQUE 



Dans la troisième partie, M. Plaiick altoide le secoiul principe 

 de la Tiiermodynamique. C'est ici (|ue l'auteur montre son oriçi- 

 nalité. Plus d'un lecteur français sera surpris d'entendre parler 

 de la «démonstration» du second principe. Voici ce qu'il faut 

 comprendre par là. M. Planck admet comme un principe évident, 

 l'impossibilité du mouvement perpétuel de seconde espèce ; il se 

 propose d'en déduire que «dans toute transformation naturelle, 

 physique ou chimique, etVectuée, la somme des entropies de tous 

 les corps intéressés à quelque titre par ce changement, reçoit un 

 accroissement.» Pour faire la démonstration, M. Planck établit 

 d'abord l'expression de l'entropie d'un g-az parfait, puis, se ser- 

 vant de gaz parfaits comme sources de chaleur, il montre que l'on 

 peut définir l'entropie et établir le théorème pour un corps quel- 

 conque. 



Dirons-nous que nous avons été très satisfait de la démonstra- 

 tion de M. Planck? D'abord, nous ne sommes pas bien sûr d'avoir 

 saisi sa notion d'« irréversibilité». D'après ce que nous avons 

 cru comprendre, !'« irréversibilité» d'une transformation selon 

 M. Planck, ne dépendrait pas du tout du chemin parcouru, mais 

 seulement de l'état initial et de l'état finaP; M. Planck s'écarte- 

 j-ait donc complètement des notions habituelles. C'est ainsi que la 

 démonstration du § 124 nous est restée obscure; cette démonstra- 

 tion a, du reste, déjà fait l'objet d'une critique de M. Stodola". Au 

 I 124, il doit être démontré «qu'il est absolument impossible de 

 diminuer l'entropie d'un g-az parfait sans qu'il persiste des chan- 

 gements dans d'autres corps». Pour la démonstration, on fait 

 intervenir une transformation adiabatique qui exige ou fournil 

 un travail dont il n'est pas tenu compte: est-il alors exact de dire 

 que le processus iniliqué dans ce paiagraphe est un inversement 

 complet de la détente irréversible d'un gaz parfait? Nous serions 

 tenté de nous ranger à l'opinion de M. Stodola, si nous n'avions 

 l'impression que .M. Stodola entend par irréversibilité autre chose 

 que M. Planck. 



La quatrième partie, la plus longue et la plus importante de 

 toutes, est consacrée aux applications des deux principes à des 

 états spéciaux d'équilibre. C'est dans cette partie que l'auteur 

 peut développer ses beaux travaux. Le dernier chapitre est consa- 

 cré au théorème thermique de Nernst et à ses conséquences. 



Le livre se termine par l'intéressante conférence sur le Théo- 

 rème de Nernst et lîujpotliène des (jiinnta. Kn voici la sub- 

 stance : Dans l'expression de lentropie, il y a une constante addi- 



' Voir l'ouvrage : Aclit Vorlesungen ûher theoretische Physik, où l'au- 

 teur soutient très nettement ce point de vue. 



- A. Stodola: Die Dampfturbinen. p. 659. Berlin, 1910. 



