DE LA PYROÉLECTRICITÉ ET DE LA PIÉZOÉLECTRICITÉ 225 



Une pression zz sur la surface q.^ développe dans l'unité de 

 volume le moment : 



— Ih = 0:53:2 . 



La charge totale des surfaces limite sera donc : 



Mais ^3 .Zz n'est autre chose que la force de pression totale 

 qui agit sur la surface terminale. D'accord avec les expériences, 

 nous trouvons par conséquent que la charge électrique totale 

 des surfaces terminales ne dépend que de la pression totale et 

 pas de la section ou de la longueur du prisme. Le module 0,3 

 s'obtient en divisant la charge totale par la pression totale. 



D'une manière analogue, les mesures des moments électri- 

 ques j;., et ÎJ3 qui sont déterminés sur les surfaces 5„ ou q.^ du 

 prisme par une pression normale servent à déterminer les 

 modules o^. et ^g^. 



La détermination du module o^^ est un peu plus difticile. 

 Nous nous servons pour cela de prismes rectangulaires qui sont 

 découpés de telle sorte dans le cristal que l'une de leurs faces 

 latérales soit perpendiculaire à l'axe des x du système de coor- 

 données que nous avons précédemment considéré. Les deux 

 autres faces latérales sont alors parallèles à l'axe des x. Nous 

 obtiendrons leurs normales en faisant tourner le système de 

 coordonnées autour de l'axe des x^ de telle sorte que les axes 

 des // et z prennent les nouvelles positions y et z' . Supposons 

 d'abord que l'axe / se trouve dans l'angle formé par les axes 

 y et z. Soient jBg et 73 leurs cosinus directeurs par rapport aux 

 axes y et z. Soient po et 7, les cosinus directeurs de y' . Suppo- 

 sons maintenant qu'une pression normale P agisse sur la face 

 latérale du prisme normale à l'axe z . Il résulte des lois de la 

 théorie de l'élasticité que les composantes de la pression selon 

 les axes x, y, z auront les valeurs : 



Xx = ; Yy = PA-' ; Za = p. 3- ; 



Xz = PA-r3 ; Zx = ; Xy = . 



En substituant ces valeurs dans les formules des moments 

 piézoélectriques on aura : 



