230 DE LA PYROÉLECTRICITÉ ET DE I-A PIÉZOÉLECTRICITÉ 



l)Oiul un moment piézoélectrique total déterminé. Sa direction 

 est donnée par les angles et ¥, sa grandeur par le rayon 

 vecteur de la surface piézoélectrique situé dans cette direction. 

 Une première relation importante entre la surface sphérique 

 de la pression et la surface piézoélectrique est la suivante : si 

 l'angle (-) reste constant, le point P décrit sur la surface de la 

 sphère un cercle parallèle. Mais dans ces mêmes conditions, z 

 est aussi constant, c'est-à-dire qu'à ce cercle parallèle corres- 

 pond une courbe plane de la surface piézoélectrique à la 



distance 



S + T cos- 



du plan xy. Si, pour fixer les idées, nous nous représentons 

 que le plan x y est horizontal nous aurons des plans horizontaux 

 de la surface piézoélectrique qui correspondent aux cercles 

 parallèles horizontaux de la sphère de pression. Etudions de 

 plus près la foi'me de ces plans. 

 Posons pour abréger : 



Q sin- = Q' 



R sin cos =: R' 



On aura alors : 



X — Q' sin 2 «F + R' cos T 

 ^^^' 2/ = Q' cos2!F + R' sin ^V 



Pour un H donné, Q' et R' sont constants. 



De ces équations on tire d'abord la loi : 



Lorsque la dirediou de la pression coïncide avec l'un des plans 

 de symétrie du cristal, il en est de mètne de la direction du mo- 

 ment piézoélectrique. 



Si la direction du moment piézoélectrique coïncide en parti- 

 culier avec l'un des plans de symétrie nous pouvons écrire 



cp = ^ ; on tire alors des équations 



s cos 5 = Q' sin 2 7' + R' cos "F 

 b 



S sin 5 = Q' cos 2 '/^ + R' sin W 

 6 



Q'cosl2!/' + |) = - R' sin (î^' -f) 



