DE LA PYROÉLECTRICITÉ ET DE LA PIÉZOÉLECTKICITÉ 307 



tioiinées plus haut et qui sont dues au déplacement et à la 

 rotation des molécules. 11 semble naturel d'admettre que les 

 moments auxquels les forces accessoires donnent lieu dans 

 l'unité de volume en dépendent aussi, de même que les 

 moments dûs à uu champ extérieur quelconque dépendent des 

 composantes de ce champ. Si nous posons par conséquent en 

 principe que les axes du système de coordonnées coïncident 

 avec les axes diélectriques principaux du cristal, les moments 

 développés dans la direction des axes par unité de volume sont 

 égaux aux forces accessoires multipliées par les constantes 

 électriques correspondantes. Le développement de la théorie 

 dépend, d'après ce qui précède, de la solution de deux pro- 

 blèmes ; considérons d'abord l'un d'eux, la détermination des 

 forces accessoires. 



8. Lesforcen exei'cées par la translation et la rotation 

 des molécules 



Influence de la translation. Soient a? , ?/ et les coordonnées 

 à l'état naturel du cristal du point central de la molécule A 

 pour laquelle il y a lieu de déterminer la force électrique 

 induite. Soient, dans les mêmes conditions, x^ , y^ , z^ , les 

 coordonnées d'une autre molécule B. Les composantes de la 

 force électrique exercée par B sur A sont données par : 



/on, y__!El_!£l y--^-^ 7__3Pl_!?i 

 '•^^^ ^' ~ dx ~ dx, ' ' ~ dy - dy, ' ^' ~ dz ~ dz, ' 



Le potentiel exercé par le système de pôles électriques de la 

 molécule B est représenté par des fonctions sphériques que 

 nous aurons à développer plus tard. Supposons maintenant que 

 le point milieu de la molécule B subisse un petit déplacement 

 avec les composantes u^ , i\ , iv^ , tandis que le point milieu de 

 A reste à la même place. Les composantes X^ , Y^ , Z^ s'ac- 

 croissent alors de quantités qui sont données par : 



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