402 NOTK SUR LA VITESSE DE LA LUMIERE 



sans que, jusqu'à présent, out ait donué un argument vraiment 

 décisif contre la théorie de Ritz. 



Dans la présente note, je me propose de montrer qn'il est 

 possible en s appuyant sur le podulat ci-dessus et su?- la notion 

 habituelle de pouvoir émissif, de mettre en défaut le principe de 

 Carnot, même en attribuant une certaine inertie aux particules 

 lumineuses projetées. 



Considérons à cet etîet un disque lumineux de surface S et 

 animé, dans une direction perpendiculaire à son plan, d'un 

 mouvement de va-et-vient de centre et de vitesse f = % sin tof. 



V 



L'élongation du disque sera x = ^ cos wi. (Jbservons 



l'intensité spécifique J en un point M situé sur le prolongement 

 du segment parcouru par le centre du disque, à une distance A 

 de très grande par rapport à ce segment. Appelons E le 

 pouvoir émissif du disque par unité de surface et d'angle 

 solide. Pour plus de généralité, on peut le supposer fonction de 

 la vitesse, de l'accélération et du temps. 



La lumière émise à l'instant t arrivera en M à l'instant : 



A — X 

 (1) t' = t ^- 



c + Vu sin cit 



où c désigne la vitesse de la lumière par rapport au disque. 

 Du temps t au temps t ^ dt,\?i quantité de lumière émise 



dans la direction OM sera — tô . ¥.Mt. Elle parviendra 



en M entre les instants t' et t' -f dt' . 

 L'intensité spécifique observée en M sera donc : 



ES I dt I 



{A - xf I dt' 

 (2) ES 



{A - X) 



Vo SIU Cùt 



COVn COS Cùt 



C + Vo sin ot {c + t>o sm at) 



Les relations (1) et (2) donnent J en fonction de t' à l'aide de 

 t comme paramètre. 

 Considérons les époques successives : 



, _ 2icn œ 



t — ~r 



ù) c 



