498 INTERFÉRENCES DES RAYONS RÔNTGEN 



sera, puisque les deux vecteurs è et èo ont tous deux la longueur 

 unité : 



(5) I ï) I = 2 cos cp 



Les équations (3) résolues par rapport à X donnent d'autre 



part : 



j 1^1 a\h , , oiA _ I f I Û2A Il asA 



hi nrji nr]., nrj^ 



oîi n indique le plus grand facteur commun des trois nombres 

 //,,, /«.,, \. Or l'un des rapports 



ai/i aîA as/i 



î?i ~ ï?2 ~ »?3 



n'est pas autre chose que la distance perpendiculaire d de deux 

 plans (-/ji, Yjo, -/ja) recouverts d'atomes. On a donc : 



(6) nX = 2d cos ç? 



Cette relation importante correspond tout à fait à la condition 

 optique de l'existence d'un maximum d'interférence lors de la 

 réflexion de la lumière sur une lame de verre planparallèle 

 d'épaisseur d. Elle est satisfaite si les ondes « réfléchies » par 

 deux plans vt^j, -/jo, -f^.^) situés l'un derrière l'autre et recouverts 

 d'atomes, interfèrent avec une différence de marche de n lon- 

 gueurs d'onde. 



Elle nous montre, fait bien connu en optique, que là oîi il y a 

 un maximum pour la longueur d'onde )., il y en a aussi pour les 



longueurs d'onde -^ , -' , .... L'ordre «des maximums considérés 

 2 à 



est le plus grand facteur entier des trois nombres h^, k^, h^. 



La théorie précédente suppose que le rayonnement incident 

 est monochroniatique. Or les tubes de Rôntgeu donnent un 

 rayonnement à spectre large et continu. Il en résulte une diffi- 

 culté pour l'interprétation des figures d'interférence. Aussi est- 

 il très heureux que MM. Bragg ainsi que MM. Moseley et Dar- 

 win^ soient parvenus dernièrement à isoler des rayons Rontgeu 

 monochromatiques et, à l'aide de ceux-ci, à confirmer avec une 

 grande exactitude les lois données ci-dessus. 



Dans ces recherches, la surface utilisée pour la réflexion 

 était représentée par une des faces du cristal. Que cette sur- 

 face n'est pas la seule qui prenne part à la réflexion, c'est ce 



