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beaucoup plus fréquent. C'est ainsi que j'ai pu démontrer, 

 il y a environ vingt ans, que des gaz raréfiés rendus in- 

 candescents par le passage de la décharge électrique, pos- 

 sèdent une température qui ne diffère que très peu de 

 celle de l'espace ambiant. J'ai introduit plus tard pour 

 cette forme de rayonnement le terme de luminescence. 



Un tel rayonnement par luminescence peut résulter 

 des causes les plus diverses, et pas comme pour le rayon- 

 nement par haute température, des chocs des molécules 

 et de leur irradiation réciproque. Nous devons donc, 

 comme pour les corps sonores, obtenir des radiations 

 toutes différentes en longueur d'onde et en intensité, sui- 

 vant le mode de l'excitation. 



Une forme donnée de l'excitation ébranle tout différem- 

 ment les parties des grandes molécules et des atomes, 

 qui ont probablement une constitution assez compliquée 

 qu'une autre. 



Quelques exemples le feront facilement comprendre. 



La vapeur de mercure mono-atomique donne pour 

 une faible excitation un spectre continu dans le vert. Tan- 

 dis que, pour une forte excitation, elle donne le spectre 

 discontinu à raies brillantes bien connu et un spectre à 

 bandes. 



Pour l'argon, dès que la somme d'énergie agissant sur 

 une molécule dépasse une certaine valeur, il se produit 

 une transformation complète de son spectre. 



Le zinc et le cadmium, qui sont aussi mono-atomiques, 

 nous ont donné, à M. Schmidt et à moi, avec relative- 

 ment beaucoup de vapeur et une faible excitation, un 

 spectre à bandes. 



Le cas le plus intéressant est fourni par le sodium et 

 le potassium. Outre le spectre k raies bien connu, nous 

 avons obtenu, M. Schmidt et moi, avec le sodium : 



