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phénomènes capillaires, en ayant égard non seulement à 

 la pesanteur, mais aussi aux forces magnétiques ou élec- 

 triques. En posante = "ô^^' "'^o = "s^' où fzet^„ dé- 

 signent, selon le cas, la perméabilité magnétique ou 

 la constante diélectrique du liquide et de l'air, p la den- 

 sité du liquide, g la constante de gravité, on doit ajouter 

 à l'expression bien connue de la fonction de force qui 

 sert de base au développement de la théorie de capilla- 

 rité, l'expression : 



99fff'''^o^.'dz^l.g fjJvM'-dz 



Le premier terme se rapporte à l'air, le second au li- 

 quide; H(, et H désignent l'intensité du champ dans 

 l'air et dans le liquide, dr l'élément de volume. En nom- 

 mant w le potentiel dans un point du champ, a' la cons- 

 tante capillaire, on trouve par des méthodes connues en 

 ayant égard aux conditions à la surface, données par les 

 théorie des champs magnétiques ou électriques, l'équation 

 de la surface de la goutte : 



-■'["'^■"^fi^fr-'ll+i) 



X+^-(vc-A 



dn est l'élément de la normale menée à l'intérieur de la 

 goutte, H et |5 se rapportent de même à cet intérieur, X 

 est une constante. Dans un champ magnétique la valeur 

 x — x^ est très petite, à cause de quoi le membre avec 

 (x — xj* peut être rejeté. Si le champ magnétique est 

 symétrique relativement à deux plans rectangulaires zx et 

 zy, comme par exemple le champ créé par deux pôles cou- 

 Archives, t. II. — Novembre 1896. 37 



