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petits, c'est-à-dire si les traits sont presque équidistanls. Il est 

 évident que la seconde peut être identifiée avec la condition 

 analytique exprimée plus haut. Les mêmes conclusions s'ap- 

 pliquent entièrement à ce cas, et l'on trouve : 



1" Que les spectres de divers ordres ont des distances foca- 

 les sous-multiples des nombres entiers, 1, 2, 3,..., A'; 



2^ Que ces foyers sont en ligne droite avec le centre idéal 

 du réseau; 



3° Que ces foyers sont réels pour les valeurs positives de k, 

 c'est-à-dire pour les spectres diffractés d'un côté du faisceau 

 central, et virtuels pour les valeurs négatives, c'est-à-dire pour 

 les spectres déviés du côté opposé. 



Malgré la simplicité de cette démonstration, j'ai tenu à faire 

 des vérifications numériques. A cet elTet, j'ai commencé par 

 obtenir une épreuve photographique d'anneaux colorés for- 

 més entre une surface plane et la surface légèrement bombée 

 d'une lame de quartz, par llexion sous un poids convenable; 

 les anneaux, d'abord elliptiques, deviennent rectilignes avant 

 de passer à la forme hyperbolique. On obtient ainsi des fran- 

 ges rectilignes disposées suivant la loi des anneaux. Deux 

 petites épreuves obtenues sur glace ont donné le phénomène 

 dans toute sa netteté, le produit R>' = o'"""i,49 a été calculé 

 par la mesure micrométrique des dix franges centrales, et la 

 distance focale principale calculée par la formule 2/7cX = RX' 

 a donné pour la lumière de la soude (X' = 0™'",000S88) 

 f= 416 millimètres; l'observation directe a donné 400 mil- 

 limètres. 



J'ai construit successivement trois réseaux, en calculant la 

 position de chaque trait, qu'on traçait ensuite sur noir de 

 fumée ou sur vernis, à l'aide d'une machine à diviser. A cet 

 effet, j'ai réduit en tables la formule 



2/,,-lOoV/l-f 



n 

 lÔÔÔ ' 



qui donne pour 2/'X la valeur 10, d'où Ton conclut, en pre- 

 nant pour X la longueur d'onde de la lumière de la soude, 

 f = 8"", 503. 



