ET l'hystérèse alternative. 7 



ration I d'un corps comme grandeur fondamentale ; 

 l'aimantation pour un cliamp quelconque s'exprime 

 facilement au moyen de I avec l'aide de trois nou- 

 velles grandeurs: deux coefficients N,]N' dépendant de 

 la structure et un champ coercitif Hc caractéristiques 

 tous trois du cristal élémentaire dont tout les corps 

 ferromagnétiques sont en définitive des aggrégats plus 

 ou moins compliqués. 



Par le jeu de ces trois grandeurs, on peut donner 

 une image fort fidèle déjà des courbes d'aimantation et 

 de leurs principales particularités ' ainsi qu'en fait foi le 

 mémoire précité. I est déjà connu en fonction de t ; si l'on 

 était aussi avancé pour Hc et pour N et N', on serait 

 dés lors à même d'établir synthétiquement les pro- 

 priétés ferromagnétiques à toutes les températures. 



Le problème central de ce travail, posé plus haut 

 un peu vaguement, peut, en admettant le schéma du 

 cristal de pyrrhotine, être formulé maintenant avec 

 beaucoup plus de précision ; puisque connaissant Hc 

 et ses variations, on peut en déduire les propriétés 

 de l'hystérèse, la mesure de l'un donne en même 

 temps l'autre et nous nous demanderons : Quelle est la 

 loi de variation du champ coercitif élémentaire avec la 

 température ? Cette loi est-elle la même pour tous les 

 corps ? Quels sont ses rapports avec la loi de variation 

 de Vaimantatio7i à saturation ? 



Je me suis adressé pour la recherche expérimentale 

 à des corps apparemment isotropes, à cause de la dif- 

 ficulté de trouver de bons éléments cristallins. Les 

 expériences, continuellement entravées par des phé- 



• A la viscosité magnétique près. 



