ET l'hystérèse alternative. 33 



celai d'origine magnétique, d'où l'équation 

 M = HI. V. sin (a-|3) = Cp 



C = constante du ressort, v = volume de la plaque. 



On en pourrait tirer I. 



Cette équation serait parfaitement rigoureuse si le 

 plan de la plaque coïncidait avait un plan magnétique 

 de la substance, si par exemple la plaque était taillée 

 normalement à l'axe d'un cristal de pyrrhotine. Mais 

 quelle qne soit l'importance des phénomènes déma- 

 gnétisants normaux, une substance isotrope s'aimantera 

 toujours un peu normalement au plan sous l'influence 

 de la composante normale du champ. Soit I« la compo- 

 sante normale de l'aimentation. 1^, la composante 

 parallèle, se confond avec I ensuite de la petitesse 

 des angles. La condition d'équilibre est, en tenant 

 compte des deux composantes : 



(1) Cp = HI. v. sin (a-p) — HI„. v. cos (a-p) 



Soit K la susceptibilité, on a, la plaque étant 

 supposée infiniment mince : 



(2) U = K [H sin (a [3) — 4 ;r I«] 

 Calculant de là I„ et remplaçant dans (I) : 



Cp = HI V. sin (a-p; — H" v sin («-[3) cos (g-p) 



Tenant compte de cos (a-j3) t^ 1 et du fait que la 

 susceptibilité normale est grande avec les faibles 

 aimantations entrant en jeu, on trouve toutes réduc- 

 tions faites : 



1 = '1 + -!L 



H. v. sin a (1-p cotg a) 4 z 

 ARcmvES. t. XXVIII. — Juillet 1909. 3 



