ET l'hystérèse alternative. ~ '125 



«ne allure de plus en plus lente; six mois après, le 

 même échantillon abandonné à lui-même accusait déjà 

 16000 ergs cm'. L'échantillon initial, la tôle sortant 

 du magasin du fournisseur était probablement arrivé à 

 l'état stable. 



Je laisse ici de côté les diverses courbes irréver- 

 sibles relevées pour chercher à définir des états déter- 

 minés sans ambiguïté. Comparons seulement les courbes 

 E,„„^=f(l) obtenues en faisant varier la température 

 rapidement et ne s'arrétant à chaque température que 

 le temps de la laisser s'équilibrer et d'observer la dévia- 

 tion. Les nombres y relatifs sont contenus aux tableaux 

 IV et V (chap. III). Le relevé d'une semblable série 

 demande quoi qu'il en soit environ deux heures ; dans 

 aucune de ces observations, il n'y a coïncidence rigou- 

 reuse entre les nombres obtenus au chauffage et au re- 

 froidissement, les valeurs données au tableau V sont les 

 moyennes des nombres aller et retour. Renvoyant au 

 Ch. III la discussion de la forme de ces courbes, je 

 vais simplement indiquer une loi approximative qui 

 peut avoir son utilité comme moyen de recherche. 



Le tableau suivant (I) contient les rapports respec- 

 tifs des hystérèses maxima de même espèce à l'état dur 

 puis beaucoup plus doux. Le maximum à l'état doux 

 a été posé dans les deux colonnes égal à \ . 



On peut conclure de ce tableau que les lois de 

 varialion du cycle limile (dans chacune des deux hysté- 

 rèses) sont approximatirement les mêmes, que le nickel 

 soit à létal dur ou à létal doux. 



On ne doit pas attacher grande importance aux 

 points dans le voisinage des conditions ordinaires, où 

 le nickel s'est toujours montré très irrégulier et très 



