ET l'hystérèse alternative. 145 



pour la comparaison ; on a fait coïncider dans chacune 

 des paires de courbes le point de disparition du ferro- 

 magnétisme et par le choix d'une échelle convenable 

 un second point arbitrairement choisi. Pour la magné- 

 tite, la fonction théorique 7 = f(t) coïncide avec celle 

 déduite de l'expérience; ce n'est point exactement le 

 cas pour le nickel et j'ai fait ici la comparaison graphi- 

 que en partant de la loi théorique et de la loi expéri- 

 mentale I =z f (i). 



L'examen des figures montre que les lois de 1 et de 

 Ha ne sont point identiques mais qu'il n'est pas dou- 

 teux que leur parenté soit étroite. Il est curieux de 

 constater que la loi de Hc se rapproche pour le nickel 

 beaucoup plus de la fonction théorique I = / (t) que 

 de la loi expérimentale. 



Le champ coercitif semble avoir une tendance à dis- 

 paraître avant l'aimantation. En extrapolant les courbes 

 tirées directement de l'observation, on trouverait un 

 point de '6° pour le Ni de 1 0° pour Fe'O' inférieur aux 

 points de disparition de l'aimantation déterminés direc- 

 tement par un procédé statique et dans des champs du 

 même ordre. 



L'ordre et le sens des divergences entre I et Hc sont 

 les mêmes pour les deux corps observés : Dans les 

 '/j environ de l'intervalle de température où ils sont 

 ferromagnétiques, le champ coercitif présente une 

 décroissance irlative plus rapide que celle de l'aiman- 

 tation. Dans une région de température plus basse, on 

 est obligé de tirer les renseignements de la seule ma- 

 tçnétite ; là au contraire, la loi s'écarte notablement 

 de 1 et dans le sens inverse : c'est alors 1 qui diminue- 

 rait plus rapidement que Hc en chauffant ; n'ayant pas 



