1 48 l'hystérèse tournante 



citif un peu plus du 50 "/ ,, seulement de ce qu'il est 

 au tableau IV) se retrouve encore avec la même valeur 

 voisine de 1 ,32. 



(^ j aux maxima semble donc caractéristique pour 



un échantillon donné, il ne dépend pas du champ 

 coercitif lui-même mais est en quelque sorte une 

 grandeur géométrique, manifestation extérieure de la 

 construction intime des cristaux. 



Une anomalie cependant est systématique : L'aug- 

 mentation assez notable (c^ 1 "/ J dans le voisinage 

 du point critique, je l'ai observée encore occasionnel- 

 lement lors d'autres séries moins complètes. Il est 

 peut être intéressant à ce propos de se reporter à ce 

 que l'on sait de la variation de l'aimantation dans le 

 voisinage de la température de disparition du ferro- 

 magnétisme'. A 20° en-deçà de la valeur moyenne de 

 cette température par exemple, l'aimantation varie de 

 10 ", „ pour une augmentation du champ de 50 à 300 

 gauss. Sans vouloir conclure prématurément sur la 

 manière encore inconnue dont se comporte le champ 

 coercitif dans les mêmes conditions, il est permis de 

 penser qu'il est qualitativement influencé de la même 

 façon que l'aimantation à saturation, qui perd beaucoup 

 de son sens dans cette région à phénomènes compli- 

 qués; H, ne serait par exemple plus ici une constante 

 déterminée pour chaque température, mais croîtrait 

 avec le champ extérieur. Comme dans notre cas, le 

 champ nécessaire à l'observation du cycle alternatif 

 limite est au moins double du champ correspondant 

 tournant, on sera en droit d'attendre une hystérése 



' Voir P. Curie, loc. cit. 



