218 CRISTAUX LIQUIDES 



Pour plus de détails, on trouvera des descriptions 

 et des illustrations dans nos publications et ouvrages'. 



Les formes et les propriétés des cristaux ordinaires 

 solides ne sont pas compréhensibles autrement qu'en 

 partant du point de vue de la théorie moléculaire. Cela 

 est encore plus vrai |)Our les cristaux liquides. 



Qu'on se figure le centre d'une plaque homogène 

 isotrope infiniment peu tordue relativement à la péri- 

 phérie. Les rectangles limités par des cercles concen- 

 triques et des rayons équidistants sont alors déformés 

 comme le montre la figure 1 , PI. IV. 



Ordinairement on s'imagine, que la résistance de 

 l'élasticité, qui se présente dans ce cas, résulte du 

 fait <]ue les molécules s'éloignent l'une de l'autre dans 

 la direction des diagonales plus grands de ces rectan- 

 gles, tandis (|u'ils se rapprochent dans la direction des 

 diagonales plus courtes et que, par suite de ces chan- 

 gements de distance, l'équilibre entre la force expan- 

 sive (constante à volume constant) et la force attractive 

 (diminuant avec la distante croissante) soit troublé 

 comme, par exemple, dans le cas d'une compression 



un spectre très pur et complet, se déplaçant à travers le champ 

 du microscope dans une préparation de caprinate de cholestérine, 

 à laquelle on a ajouté d'un côté une petite quantité de paraazoxy- 

 phénétol, surtout si on a rendu pseudoisotrope la masse des cris- 

 taux liquides grise, qui apparaît premièrement eu pressant le 

 couvre-objet avec un scalpel. Des aiguilles isolées de paraazoxy- 

 phénétol, répandues ça et là dans la masse pseudoisotrope, s'en- 

 tourent d'auréoles colorées de toutes les couleurs du spectre. 



' Voir en particulier : Flûssige Kristalle, Leipzig, W. Engel- 

 mann, 1904; Die scheinbar îebenden Kristalle, Esslingen a. N., 

 J.-F. Schreiber, 1907; Die Fliissigen Kristalle und die Theorien 

 des Lebens, Leipzig, 2. Aufl., J.-Ambr. Barth, 1908. 



