ET MODÈLES MOLÉCULAIRES. 219 



de tous côlés ou dans le cas d'augmentation de la force 

 expansive par écliauffement. 



Mais parce que les distances moyennes des molé- 

 cules ne peuvent pas être changées sensiblement, cette 

 hypothèse devient impossible, si la torsion se continue, 

 comme dans la figure 2, dans laquelle les directions 

 de la tension, qui forment un angle de 45° avec les 

 directions de glissement (données par les cercles con- 

 centriques), sont représentés par une hachure fine. De 

 plus entre une telle torsion sujette à mesure et la tor- 

 sion infiniment petite de la fig. I il y a des transitions 

 continues ; par conséquent la résistance de l'élasticité 

 de torsion, et de plus celle de l'élasticité de tension, 

 en général ne peut pas être produite par le changement 

 des distances des molécules, mais seulement par le 

 changement de directions de ces derniers, quel chan- 

 gement excite des forces orientantes (dites couples). 



Par exemple on pourrait s'imaginer que les molé- 

 cules soient reliés par des bâtonnets rigides comme 

 dans le modèle fig. 3, qui montre une « Nùrnberger 

 Scheere » dans l'état fermé (a) et dans l'état étendu (b). 

 Mais on ne réussira pas à trouver un système construit 

 de telle façon, qu'on puisse montrer la torsion homo- 

 gène de la figure 1 et non seulement la tension simple 

 de la fig. 3. 11 faut donc que les molécules soient 

 déformables elles-mêmes, comme le montre la figure 4 

 pour des molécules cubiques, se touchant immédiate- 

 ment, ou qu'elles puissent glisser les unes le long les 

 autres ou qu'elles possèdent les deux propriétés en 

 même temps. 



La manière de se comporter des cristaux liquides 

 nous donne une idée très claire et nette de la propriété 



