ET l'hystérèse alternative. 241 



celte grandeur : c'est la définition précise de ce que 

 j'ai appelé jusqu'à présent champ coercitif élémentaire 

 sans plus de précision. 



La rotation de I le long de tout le cercle de satura- 

 tion FDF' est réversible, la description ci-dessus du 

 phénomène le long de la corde H' montre déjà qu'il 

 n'en est plus ainsi de celui-ci. De fait, ce renversement 

 de l'aimantation coûte une dépense d'énergie de 



2Hc'I 



l/'-(^ 



c'est-à-dire proportionnelle, outre à H'c (longueur de 

 la flèche), à la longueur de la corde elle-même (dans le 

 cas particulier de l'axe de facile aimantation au dia- 

 mètre lui-même du cercle). 



Considérons pour terminer les courbes d'aimanta- 

 tion pour un champ oscillant le long du diamètre de 

 facile aimantation : elles sont composées exclusivement 

 de droites parallèles aux axes de coordonnées OH 

 et 01. Le décalage entre les deux droites correspon- 

 dant au renversement de l'aimantation rend compte de 

 l'irréversibilité. L'énergie dissipée pour un cycle com- 

 plet est le double de celle nécessitée pour un seul ren- 

 versement, soit 4HcI ou encore la surface du rectangle 

 enfermé par les quatre droites. On pourrait naturelle- 

 ment construire semblables rectangles représentant 

 l'énergie dissipée par le renversement de l'aimantation 

 le long des cordes : ils auraient respectivement pour 

 côtés ; 



2 Hc et I 



|/-(t 



