242 l'hystérèse tournante 



24. Hystérèse alternative et hystérèse tournante. 



Sur la base des propriétés hypothétiques qui viennent 

 d'être rappelées, il est aisé de reconstituer synthéti- 

 quement les caractères généraux des courbes E=f(E) 

 des deux espèces d'hystérèse en fonction du champ 

 inducteur. Il est donc bien entendu que nous supposons 

 le corps composé d'un grand nombre de cristaux élé- 

 mentaires enchevêtrés, où toutes les positions de plans 

 magnétiques et les directions d'axe de facile aimanta- 

 lion sont également représentées. 



Envisageons le plan magnétique d'un cristal quel- 

 conque, étudions successivement l'effet irréversible 

 d'un champ alternatif, puis d'un champ tournant de 

 positions quelconques par rapport à lui ; nous ferons 

 passer chacun des deux champs par toutes les valeurs 

 comprises entre et l'infini. Vaclion de chacun d'eux 

 est évidemment identique à celle de sa projection sur 

 le plan magnétique. 



La projection du champ alternatif est encore un 

 champ alternatif oblique en général sur l'axe de facile 

 aimantation et oscillant entre les valeurs extrêmes 

 di Hcosp, pi désignant l'angle du champ avec le plan 

 magnétique; l'aimantation sous son influence oscille 

 réversiblement et symétriquement à l'axe de facile ai- 

 mantation aussi longtemps que H cos p. cos a (a <)cde 

 la projection de H avec OF) est plus petit qu'un certain 

 champ coercitif Hc' et le cristal envisagé n'apporte au- 

 cune contribution à l'hystérèse du corps total. 



Aussitôt au contraire que le champ extérieur sera 

 suffisant pour que sa projection sur OF dépasse Hc', 

 alors l'aimantation changera de sens à chaque oscilla- 



