ET l'hystérèse alternative. 2i:i 



tion du champ avec la perte d'énergie donnée plus 

 haut. Et maintenant le champ peut osciller entre n'im- 

 porte quelles valeurs plus grandes que celle qui vient 

 d'être déterminée, toujours le renversement de l'ai- 

 mantation se produira pour la même valeur Hê (la- 

 quelle dépend de la position géométrique de la direc- 

 tion du champ par rapport au plan magnétique et à 

 l'axe de facile aimantation du cristal). Il s'ensuit (jue 

 le même cristal apportera toujours la même contribu- 

 tion à l'hystérèse alternative, quel que soit le champ 

 oscillant pourvu quil dépasse une certaine valeur 

 assignable. 



A mesure que les valeurs limites de H augmentent, 

 le nombre des cristaux intéressés au phénomène irré- 

 versible s'accroît, et par conséquent aussi l'énergie dis- 

 sipée totale jusqu'au moment où tous les cristaux 

 entrent finalement en ligne de compte, c'est-à-dire à 

 la saturation et théoriquement pour un champ infini ; 

 et ce que l'on vient de voir montre que l'énergie d'hys- 

 lérése atteint là nécessairement son maximum. Ces 

 caractères sont expérimentalement dés longtemps 

 connus. 



La projection d'un champ tournant sur le plan ma- 

 gnétique est une ellipse. Là encore, le champ pourra 

 être suffisamment petit ou le grand axe de l'ellipse 

 trop oblique par rapport au diamètre de facile aiman- 

 tation pour que celle-ci subisse d'autres changements 

 que des rotations réversibles demeurant du même côté 

 de DD'. Le champ croissant, sa projection est repré- 

 sentée successivement par des ellipses de plus en plus 

 grandes et homothétiques entre elles. Mais la corde le 

 long de laquelle se produit l'irréversibilité pour la pre- 



