244 L'HYSTERÈSE TOURNANTE 



mière fois, n'est ici plus du tout la même que les sui- 

 vantes à champs plus intenses . Il suffit d'ailleurs pour 

 s'en convaincre de considérer un cas extrême : aussitôt 

 que le champ sera suffisamment grand pour que sa 

 projection surOD atteigne NT, l'aimantation parcourra 

 le cercle de saturation entier sans aucune irréversi- 

 bilité. 



L'effet résultant de l'ensemble des cristaux est par 

 suite plus complexe cette fois que plus haut : la varia- 

 tion de riiystérèse à champ tournant croissant se com- 

 pose ici de la différence entre l'augmentation causée 

 par les cristaux entrant successivement en jeu et la di- 

 minution que subit Vhystérèse de tous les cristaux déjà 

 précédemment englobés dans le mouvement irréver- 

 sible. Dans les conditions précises où Taccroissement 

 compense exactement la diminution, l'énergie d'hysté- 

 rèse tournante passe par un maximum, puis décroît 

 constamment jusqu'à Vannulation, lorsque les aiman- 

 tations de tous les cristaux décrivent le cercle de satu- 

 ration complet*. 



Nous venons donc de nous convaincre que l'hypo- 

 thèse de la constitution identique dans ses éléments au 

 cristal de pyrrhotine à plan magnétique suffit pour 

 retrouver théoriquement les propriétés principales des 

 deux hystéréses connues depuis les expériences de 

 Baily', puis de Weiss et Planer*. Celte hypothèse relie 



' Cf. équation (1). 



2 Nous retrouverons au chap. V, § 29, cette sorte de « lutte » 

 entre l'action individuelle des cristaux et le nombre de ceux-ci 

 prenant part à une transformation, et nous aurons en somme un 

 raisonnement identique à faire avec des variables différentes. 



* Loc. cit. 



* Loc. cit. 



