246 l'hystérèse tournante 



au point d'intersection E de la droite DG avec la courbe 

 que décrit l'extrémité du champ. 



Nous allons examiner maintenant l'efïet de variations 

 de température sur l'hystérèse et l'aimantation d'un 

 cristal, pour étendre ensuite les résultats à V ensemble 

 des cristaux. 



Faisons tout d'abord les hypothèses suivantes : 



r He varie avec la température suivant la même loi 

 que I, à un facteur constant près. 



3î° N est indépendant de la température. 



Nous savons déjà (chap. III) que la première cor- 

 respond en gros à la réalité, la seconde est vérifiée en 

 première approximation pour la magnétite par les tra- 

 vaux de M. Weiss; nous aurons d'ailleurs à nous con- 

 vaincre qu'on peut se libérer de ces hypothèses, au 

 moins dans une certaine mesure. 



A une température supérieure, I sera réduit à une 

 certaine valeur It; la construction graphique exigera la 



même figure que plus haut mais à une échelle- fois 



plus petite ; en vertu des hypothèses initiales, la nou- 

 velle figure correspondra exactement aux conditions 

 du renversement de l'aimantation si tous leurs éléments 

 sont homologues deux à deux : ces deux figures doivent 

 être complètement homolhétiques . Le champ produi- 

 sant le renversement est donc lui-même réduit dans le 



même rapport d'homothétie^; l'hystérèse proportion- 

 nelle au produit de deux éléments linéaires homologues 

 {corde et flèche) est ramenée à une valeur (-) fois 



plus petite. 



Notons que ce qui vient d'être énoncé est valable 



