ET l'hystérèse alternative. 247 



pour toutes les températures et pour n'importe quelle 

 \oi l = f{t). 



Dans le cas particulier d'un champ tournant, il suffit 

 évidemment que l'ellipse, sa projection sur le plan 

 magnétique, soit réduite homothétiquement, par con- 

 séquent aussi le cJmmp tournant lui-même, pour que 

 les divers éléments, au moment du renversement, 

 restent homologues. Le cas du champ alternatif est le 

 même : l'ellipse est alors remplacée par une droite 

 double. La conclusion de tout cela est évidente : 



Le rapport de l'hystérèse tournante à Vhystérèse al- 

 ternative pour un cristal quelconque, est indépendant 

 de la température, si l'on prend soin de le calculer à 

 chaque température pour des valeurs extrêmes du 



champ modifiées dans le rapport (-) 



J'insiste ici sur ce point que le raisonnement qui 

 précède ne suppose nullement que le champ alternatif 

 et le champ tournant aient les mêmes valeurs à même 

 température: il suffit que l'on prenne \es homologues 

 respectives de leurs valeurs à la température choisie 

 comme initiale, quelles que soient d'ailleurs celles-ci. 



Le théorème est vrai en particulier lorsque les va- 

 leurs extrêmes sont les mêmes, mais il est beaucoup 

 plus général et d'un cas à l'autre, il n'y a que la valeur 

 absolue du rapport qui change. 



Or nous n'avons fait aucune hypothèse sur la posi- 

 tion du cristal, le raisonnement ci-dessus s'applique 

 donc intact à n'importe lequel d'entre eux ; on peut 

 donc l'étendre à la totalité, c'est-à-dire qu'on peut 

 appliquer directement le théorème ci-dessus au corps 

 tout entier : 



