250 l'hysterèse tournante 



en particulier pour les champs coercitifs : 



Hc : Hct = NI : Xtlt 



Ce rapport est précisément celui des valeurs réelles 

 de ces champs. Il s'en suit que toutes les constructions 

 effectuées sont encore justes à cette nouvelle tempéra- 

 ture. Toutes les déductions antérieures peuvent donc 

 être transportées ici à la seule modification près que 

 les champs homologues ne sont plus liés par la relation 

 simple 



H I H NI 



-. = - maispar - = — 



Il est clair que dans le cas le plus général où I, N 

 et Hc varieraient tout à fait indépendamment les uns 

 des autres, les déductions ci-dessus ne pourraient plus 

 être faites en toute rigueur. Rappelons-nous mainte- 

 nant la condition |)0ur la légitimité de la construction 

 graphique : c'était que He soit très petit vis-à-vis de 

 NI ; cela se traduit sur la figure par une droite DG 

 très rapprochée de D'D. Il est visible dans ces circons- 

 tances que des écarts de la proportionnalité entre Hc 

 et I, lesquels entraînent graphiquement des varia- 

 tions de l'angle D'DG (très petites naturellement 

 puisque l'angle lui-même est toujours très petit), de- 

 viennent indifférents et que le raisonnement appliqué 

 avec rigueur au cas particulier qui précède devient 

 généralement valable avec une grande approximation 

 quelle que soit la relation entre 1\ et la température. 



Reste à examiner le degré d'approximation auquel se 

 vérifie sur des cas concrets l'hypothèse qui vient d'être 



