252 l'hystérèse tournante 



Si l'on pouvait connaître exactement les séries de 

 champs homologues et en même temps la loi I = f(t), 

 le principe ci-dessus donnerait un moyen indirect de 

 se renseigner sur la manière dont N se comporte vis- 

 à-vis des variations de température. Et cela encore 

 une fois, par l'intermédiaire d'un corps composé d'un 

 enchevêtrement de cristaux. Malheureusement le champ 

 à l'intérieur d'un disque et sa répartition ne sont pas 

 connus avec une exactitude suffisante pour autoriser 

 des conclusions dans ce sens de mes expériences. 



On peut encore si l'on veut, enfermer toutes les 

 propositions établies dans les pages précédentes en trois 

 formules : soient 3t, Kt, Eu, l'aimantation, l'hystérèse 

 alternative et l'hystérèse tournante à une température 

 quelconque t et pour un champ quelconque Ht ; "X (H), 

 ip, (H), vj;, (H) les fonctions qui les représentent en 

 fonction du champ à une certaine température h, on 

 aura : 



., - !•■ ^ ^l-H. 



Eat = It.Hct.^j^i ( ^^^.Ht j 



Ett = ItHct.4'2 ( vV"^*) 



26. Comparaison avec l'expérience 



Les cycles limites. — Les résultats d'observation 

 rassemblés au chapitre III nous avaient montré déjà 

 une bonne constance du rapport entre les maxima 

 d'hystérèse alternative et tournante. — Il est évident 

 sans nouvelle déduction que ces éléments magnétiques 

 sont des homologues: il suffit de se rappeler la signifi- 



