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étendue jusqu'à un champ extérieur de 9000 gauss. 

 a donné les résultats que représente la ligure 1 I 

 (c. 4o0°). L'approche de devient exlrêmement lente 

 mais ne peut faire V objet d'aucun doute ; dans le 

 champ maximum de 9000 gauss, l'énergie d'hvstérése 

 n'était plus que de 0,8 7o ^^ ^^on maximum. Partant 

 de là, une estimation grossière conduit à la conclusion 

 que pour obtenir la réduction à à 1 "/o P'^s du 

 maximum à température ordinaire, il faudrait faire 

 tourner un champ de 1 2 000 à 1 3 000 gauss ! Ceci est 

 en parfait accord avec la grande difficulté d'obtenir la 

 saturation des corps ferromagnétiques qui a déjà été 

 rencontrée occasionnellement et que font ressortir des 

 expériences non encore publiées. 



La non-annulation de l'hj^stérèse tournante n'est 

 pas le seul contraste qui distingue la magnétite cristal- 

 lisée de la magnétite artificielle : les ordres de gran- 

 deur de l'énergie dissipée sont essentiellement diffé- 

 rents comme nous allons le voir. 



J'ai exécuté quelques expériences sommaires en 

 reprenant d'abord les échantillons cristallins de M. 

 Quittner dans des champs plus intenses puis quelques 

 autres dont l'un était suffisamment volumineux pour 

 que j'aie pu le fondre au chalumeau, en tailler une 

 plaque et l'observer dans ce nouvel état. Le tableau XI 

 donne le résumé de ces expériences. 



Tous les échantillons du tableau XI à l'exception 

 d'un seul (n° 4, parallèle face du cube) montrent une 

 décroissance encore bien marquée à la limite atteinte 

 de sorte qu'on peut présumer que l'annulation finale 

 n'est qu'une question d'intensité de champ. 



La différence de dureté d'un échantillon à l'autre est 

 extrêmement frappante dans ce tableau : entre le 



