DES ÉLECTRONS DANS LES MÉTAUX. 601 



M^ sera toujours positif, > I , quelle que soit la forme 

 (le 0). Désignons par m la masse, par e la charge 

 électrique (en unités électrostatiques), part» la vitesse, 

 par ?, •//, Ç les composantes de cette vitesse, relatives 

 aux axes des coordonnées, d'un électron nous trouve- 

 rons pour le nombre Z d'électrons qui se trouvent au 

 moment t dans le volume dr et dont la vitesse reste 

 entre les limites ?, 73, Ç et |-j- d^, ri -j- dn, Ç -f- c^Ç : 



Z = f. dz. di dri f/C, 



f étant la fonction introduite par Maxwell. 



Ne considérant que des états stationnaires et des 

 mouvements qui n'ont lieu que dans des plans paral- 

 lèles au plan OXY, nous poserons d'après Lorentz et 

 Clans : 



Z = I Ae-^^' 4- (p {i-q) j dz. di d-q rfC, 



OÙ cp est une fonction qui reste toujours très petite, 

 ainsi que ses dérivés d'après les coordonnées, 



7î*~ , 3m 2 _ 3 _ 





4aT 2 /i 



vitesse moyenne des électrons, a la constante de 

 Boltzmann. 



11 s'agit de déterminer d'abord la fonction cp, qui 

 indique la déviation de la fonction de Maxwell. Le 

 nombre Z des électrons pris en considération est 

 modifié d'une part par le choc de ceux-ci avec les 

 molécules, d'autre part par le déplacement des élec- 

 trons eux-mêmes ensuite de leur propre vitesse et des 

 forces agissantes sur elles. Nommons les composantes 

 de l'accélération de ces forces X et Y, on trouvera 



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