8 SUR L'IMBIBITION. 
pas à rapporter les nombres trouvés, parce que, pour la 
plupart, ils ne présentaient pas de rapports constants, et 
on comprend facilement que des masses obtenues de cette 
manière ne pouvaient pas être homogènes dans toutes 
leurs parties. 
Il me reste à considérer le point le plus obscur des 
phénoménes d’imbibition, savoir les limites auxquelles 
un liquide peut s'élever dans une masse poreuse, ou, 
plus exactement, la loi qui donne la relation entre la 
vitesse de l'ascension et la quantité d’eau soulevée, et 
de là la quantité de travail produite par une force que 
nous appellerons, pour abréger, force d’imbibition. 
Supposons que lon fasse l’expérience sur une bande 
de toile ou de papier suspendue verticalement et dont 
l'extrémité inférieure soit immergée à une profondeur 
constante. L'expérience se faisant dans l'air, le liquide 
qui monte par imbibition s’évapore en proportion de la 
température et en raison inverse de la quantité de vapeur 
contenue dans l'air. 1 est facile de saisir l’analogie qu'il 
y a entre les conditions mécaniques qui peuvent être 
appliquées à rendre compte des effets de limbibition, 
et celles auxquelles est sujette une barre métallique, 
dont une des extrémités est entourée d’un milieu pré- 
sentant une température constante, et qui rayonne de 
la chaleur par sa superficie. La loi de la perte de cha- 
leur par le rayonnement d’un point de la surface est 
celle que donnent les formules bien connues de Newton, 
et qui est vraie comme approximation: savoir que la 
chaleur perdue dans un temps dx est proportionnelle 
à l'excès de température { de ce point sur la tempéra- 
ture du milieu. Toutes les autres circonstances étant 
égales, on peut admettre que l’évaporation de l’eau dont 
