112 SUR LA NATURE DU CHAMP MOLÉCULAIRE 



très voisins. Soit |j. la grandeur de l'un de ces pôles; la valeur 

 du magnéton étant 16,4. 10~"', on a 



A<0,2.10~' = 11.16,4.10--- , 

 1.1 = 0,9.10-'- . 



Soit r la distance à ce pôle où le champ est égal au champ 

 moléculaire, voisin de 7.10'' gauss : 



i^ = ^^ = 7.10«, 

 ?- r- 



r = 3,G.10-'» , 



autant dire le contact. On ne voit pas comment le maintien 

 d'aussi petites distances peut être compatible avec l'agitation 

 thermique d'orientation. 



Examinons maintenant le cas d'un électron tournant autour 

 d'un atome de fer de 0.2. 10~' de diamètre avec une fréquence 

 ultraviolette de 10^°. La charge de l'électron étant 1,6.10~-", 

 sou moment magnétique sera 



= I,6.10--M0''',jr.l0-'", 

 = 5.10--', 



c'est-à-dire d'environ 3 magnétons, ce qui paraît acceptable. 

 Le champ au centre de la trajectoire circulaire sera 



Il ne semble donc pas possible d'obtenir ainsi un champ de 

 la grandeur voulue, à moins de faire circuler les électrons 

 appartenant à des atomes dittérentsdans le voisinage immédiat 

 l'un de l'autre. Mais alors, indépendamment de l'invraisem- 

 blance d'une semblable disposition, on retomberait dans les 

 mêmes difficultés relatives à l'agitation thermique. 



4. Données nouvelles empruntées à l'étude des alliages 

 des métaux Jerromagnétiques. 



Parmi les alliages étudiés jusqu'à présent \ deux cas se sont 

 présentés (hg. 2) : ou bien les constantes du champ moléculaire 



' Ferrouickels : Weiss et Foëx, loc. cit. — Nickel-cobalt : Bloch, 

 loc. cit. — Fer-cobalt : Preuss, loc. cit. 



