116 SUR LA NATURE DU CHAMP MOLÉCULAIRE 



Par suite de l'agitation thermique, a vai-ie constamment. On 

 devra entendre par [x cos a la valeur moyenne de cette quan- 

 tité. Elle est la même pour tous les aimants et, multipliée par 

 le nombre des aimants dans l'unité de masse, donne l'aimanta- 

 tion spécifique, œ {r, 6) est une fonction inconnue de r et G. 



On aura donc 

 (5) Rm — ju cos «299 (r,0) , 



la somme étant étendue à toutes les molécules dans la sphère 

 d'action du point 0. 



Supposons ensuite que l'on amplifie toutes les dimensions liné- 

 aires dans le rapport X en prenant comme centre d'homothétie 

 et en conservant aux moments jj. leur valeur; (5) devient alors 



Hm = JU COS 7.I(p(Àr,l)) . 



La densité étant devenue X^ fois plus faible, on a aussi 



H;„ = H^A"" , 

 d'où 



Hra/L"" = /Li cos y.Iq}{Xr,'i] , 



équation qui exprime que la fonction sous le signe I est une 

 fonction homogène et du degré —6 des distances. 



Il faut donc que dans le développement du terme sous le 

 signe I, suivant les puissances de r, ou bien les autres puis- 

 sances n'existent pas ou qu'elles s'annulent dans la somma- 

 tion. Il en résulte donc que, parmi les actions à distance qui 

 émanent d'une molécule, celle qui produit le champ molécu- 

 laire est inversement proportionnelle à la sixième puissance de 

 la distance. 



Le raisonnement suppose que cette action émane d'un centre 

 situé dans la molécule et non de divers points (des pôles) situés 

 à des distances finies les uns des autres dans la molécule. Cette 

 hypothèse a été introduite implicitement en écrivant l'équa- 

 tion (5) qui ne contient que la position et l'orientation de la 

 molécule et ne mentionne aucune de ses dimensions. 



(A suivre) 



