208 SUR LA NATURE DU CHAMP MOLÉCULAIRE 



Or les points du plan P sont à une distance égale à un rayon 

 moléculaire du plan Q passant par les centres de la couche 

 superticielle. Je vais chercher suivant quelle puissance de la 

 distance au plan Q cette action doit décroître pour devenir, à 

 la distance 38-''', égale à 1 ,65 gauss, valeur qui mesure l'action 

 magnétisante de Maurain. 



Le fer cristallise en cubes. Si Ton admet que chaque atome 

 occupe un volume égal au cube de sou diamètre d et que le 

 nombre des atomes dans l'atome-gramme est 6,8.10"% on trouve 



d = O'^'' , 22 . 



Le champ moléculaire du fer est voisin de 7.10" gauss. Cette 

 valeur est moins certaine que celle du champ moléculaire dans 

 la magnétite, par exemple, parce que le fer n'est pas parmi les 

 substances pour lesquelles la variation thermique de l'aimanta- 

 tion suit la loi théorique. Une nouvelle incertitude provient de 

 ce que le fer électrolytique n'est probablement pas identique 

 au fer ordinaire. Mais si l'on remarque que les champs molécu- 

 laires calculés pour les trois métaux, fer. nickel et cobalt, sont 

 assez voisins les uns des autres, il semble indiqué d'adopter 

 pour le fer de Maurain la même valeur 7.10" que pour le fer 

 ordinaire. On a donc 



38 X" 3,5.10'' 



V0,11/ 1,65 ' 



d'où 



w -= 2,5 . 



Une erreur notable sur le champ moléculaire a une très 

 faible influence sur ce résultat. En le doublant ou en le divi- 

 sant par 2, on obtient pour l'exposant 2,6 et 2,4. De même, le 

 résultat est assez peu sensible à l'évaluation plus ou moins 

 exacte de la région où le champ moléculaire est égal à la moitié 

 de la valeur normale. Si l'on doublait la distance de cette région 

 au plan Q, on trouverait n = 2,8 au lieu de 2,5. 



Il s'agit maintenant de ramener cette loi d'action en fonction 

 de la distance à un mur indéfini à la loi d'une action élémentaire 

 émanant du centre de chaque molécule. Considérons un élé- 

 ment de volume à la distance r du point A (tig. 7). Amplifions 

 toutes les dimensions linéaires dans le rapport X en prenant A 



