SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 275 



diminuer les discontinuités et produit ainsi une rég-ularisation. 



Autres phénomènes. Ces phénomènes mag-nétooptiques ne 

 sont pas les seuls que les bandes manifestent, j'ai observé des 

 dédoublements dissymétriques; les doublets auxquels ils donnent 

 naissance peuvent venir aussi de doublets naturels dont les deux 

 composantes se différencient en s'écartant; dans un champ crois- 

 sant la composante violette s'estompe et dans un cas (raie 3147 de 

 l'Az) j'ai pu la suivre jusqu'à sa disparition, à ce moment l'inten- 

 sité totale se retrouve dans la raie fine qui reste seule. Enfin j'ai 

 observé des cas où les raies deviennent diffuses ou bien se 

 déplacent. 



Des recherches analog-ues poursuivies à Meudon ont donné des 

 phénomènes encore plus divers, mais j'espère qu'il sera possible 

 d'y reconnaître plusieurs phénomènes simples dont ils sont peut- 

 être la combinaison. 



Conclusion. Nous voyons donc que les bandes i^éputées long-- 

 temps insensibles au champ magnétique donnent au contraire 

 une variété considérable de phénomènes. Je n'ai pu dégager de 

 loi un peu générale que pour l'un d'eux. 11 semble pourtant que 

 tous ont en commun la propriété de rendre les bandes plus sim- 

 ples et plus l'égulières : des raies qui se classent mal se déplacent, 

 ou disparaissent, des raies multiples deviennent simples soit par 

 la réunion des composantes soit par la disparition progressive de 

 l'une d'elles. 



Au point de vue pratique, ces phénomènes sont appelés à rendre 

 de grands services pour le classement des raies de chaque bande 

 et même pour le classement des bandes. 



Au contraire il sera difficile de savoir quelle peut être leur 

 importance théorique tant qu'on n'aura pas acquis par de plus 

 longues recherches une vue d'ensemble plus complète. 



M. ZiEGLER (Zurich). — Sur les propriétés magnétiques de 

 la Pyrrhotine. 



En partant de la théorie de M. P. Weiss sur les propriétés 

 magnétiques de la pyrrothine, l'auteur a étudié ce cristal, de la 

 température ordinaire à la tempèratui-e de disparition du ferro- 

 magnétisme. 



Soient N^ , Nj , Nj les coefficients d'aimantation suivant les 

 3 axes orthoganaux principaux du cristal, I^ , I^ , I3 les compo- 

 santes de l'intensité d'aimantation, et H^ , H^ , H3 les composantes 

 du champ suivant ces axes. On a alors d'après M. Weiss : 



H, + N,I, H., + NJo H, + î^sTg 



