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INTERFERENCES DES RAYONS RONTGEN 



y a la série des maxima assez nets, dont j'ai déjà parlé. Sur la 

 figure 6, ces maxima qui, du reste, ont pu être obtenus beau- 

 coup plus nets par MM. Moseley et Darwin grâce à leur dispo- 

 sitif perfectionné, ont été laissés de côté, de sorte que la courbe 

 ne concerne que le spectre continu. 



Les maxima représentent les rayonnements caractéristiques 

 de la matière de l'anticathode et, par là aussi, la théorie a reçu 

 une belle confirmation. 



Dans la conférence de M. Laue, on vous a montré que la 

 réflexion des rayons Kôntgen sur de telles surfaces ne peut être 

 assimilée à la réflexion ordinaire de 

 l'optique, mais que la longueur d'onde 

 joue, dans ces phénomènes, un rôle 

 important. Nous avons à faire ici à un 

 phénomène analogue aux interférences 

 pioduites par des réflexions sur une 

 lame de verre plan-parallèle, ou, ce 

 qui est plus juste encore, à la réflexion 

 de la lumière dans le procédé Lippmann 

 de la photographie en couleur. La loi 

 valable dans ce cas vous a déjà été in- 

 diquée dans la conférence de M. Laue 

 et s'exprime par 



n?^ = 2cl cos (p , 

 OÙ ç est l'angle d'incidence, d, la dis- 

 tance du plan réfléchissant, et n, un 

 nombre entier. Les maxima du rayon- 

 nement caractéristique indiqués plus haut ont pu être classifiés 

 en déterminant le coefficient d'absorption, et MM. Bragg ont pu 

 obtenir trois sortes de pouvoirs de perméabilité différents. Ils 

 sont désignés par A, B et C sur la figure 5. Vous voyez main- 

 tenant ce beau résultat : après un angle déterminé, le genre 

 de rayons (longueur d'onde) correspondant au maximum A, 

 revient, et l'angle concorde exactement avec la formule ci- 

 dessus. Il en est de même pour les maxima B et C, oti nous 

 pouvons même constater trois ordres différents. MM. Moseley 

 et Darwin ont pu isoler cinq sortes différentes de rayonnements 

 caractéristiques dans le spectre des rayons Kôntgen qu'ils utili- 



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