SUR LES ÉQUILIBRES PHOTOCHIMIQUES 497 



quence v (ou plus exactement à un rayonnement dont la fré- 

 quence est comprise entre les limites v et y -f ^v). On constate 

 en effet que la première prémisse subsiste ; en d'autres termes 



le rapport ttt (U, = énergie de rayonnement monochromati- 

 que appartenant à l'intervalle dy = l) tend bien vers zéro à la 

 limite T = 0, mais la seconde prémisse n'est plus vraie. 



Dans la formule : 



Uv = Yq-, 



la densité cubique f/, du rayonnement raonocbromatique n'est 

 plus une fonction de T seul, mais de T et de v à la fois. Or il 

 résulte de la loi du déplacement de Wien ^ que la fréquence v est 

 une fonction de T et de V. Dans ces conditions la décomposi- 

 tion de Uv en deux facteurs V et p, perdrait son utilité pour 

 nous. Néanmoins on peut établir des formules analogues à (2) 

 et à (3) pour le cas d'un rayonnement monochromatique, en 

 utilisant la « décomposition spectrale du rayonnement noir ». 

 On a en vertu du théorème d'addition de l'entropie 



T 



S = I S.dv 







s, étant l'entropie du rayonnement monochromatique apparte- 

 nant à l'intervalle ^v = 1. On a d'autre part par la décomposi- 

 tion spectrale (en série de Fourier) 



00 X 



u = / TJAv = y l QÂv 







Donc au moyen de l'équation (2) 



QO OC T 00 



C^.dv=~Ç\]..dv + V I ^J Q.dv 







ou bien : 







' Ber. Berliner Alcad., 1893, 9, 2, p. 55. — Wied. Ann., 1894, 52, 

 p. 132. 



