498 CONSIDÉRATIONS THERMODYNAMIQUES 



La dernière égalité conduit, en raison de l'indépendance com- 

 plète des divers rayonnements monochroraatiques qui compo- 

 sent le rayonnement noir, à 



S. = % + y Jsf ,4) 



T 



Il est toutefois à observer que dans ces transformations nous 

 avons envisagé comme variables indépendantes v et T (à la place 

 de V et T) ; par conséquent l'intégration indiquée par 



T 



Q.dT 



doit être effectuée en maintenant constante la variable indépen- 

 dante V cet non plus V). 



Les diverses lois du rayonnement proposées (approximatives 

 ou exactes) doivent toutes satisfaire à l'équation (4) parce 

 qu'elle résulte de relations thermodynamiques générales. On 

 vérifiera facilement par exemple que l'expression particulière 

 de l'entropie qui conduit à la loi de Planck satisfait à l'équa- 

 tion (4) \ 



* Planck donne 

 _ Sxckv'- ^ ( /, , c'^v \ ^^^ (^ I c^Q, \ c^Q, ^^^ c^Q, 



k et h sont des constantes universelles et c est la vitesse de la lumière 

 dans le vide. On obtient d'autre part, en partant de la loi bien connue 

 du rayonnement de Planck 



87rhv^ 1 



e*T _ 1 



T 



/-^..Ê^flogL-e-^O 



En combinant ces formules, on trouve : 



S., ^ S.. _ 8^ ( -±,) ^ ^ ^ r^ 



V T c^ ^ g ^-^ ^ ' T ^J T- 







c'est-à-dire on retrouve la relation (4). 



