500 CONSIDÉRATIONS THERMODYNAMIQUES 



aux oscillatioQs amorties d'ua résonnateur de Hertz d'autre 

 part. 



Certaines difficultés bien connues ont amené M. Planck à 

 modifier son raisonnement primitif. Il a établi une seconde 

 théorie ^ (théorie des quanta d'émission) où il admet que l'ab- 

 sorption de l'énergie rayonnante est continue et obéit aux lois 

 de l'électrodynamique tandis que l'émission est discontinue, 

 conformément à l'hypothèse des quanta. Dans cette dernière 

 hypothèse il faut alors ajouter un demi-quantum à l'expression 

 de l'énergie moyenne obtenue, en admettant que l'émission et 

 l'absorption obéissent aux mêmes lois (première théorie de 

 Planck). L'expression qui résulte de la première théorie est : 



c 

 Le quantum ou élément d'énergie est : 



£ = hv 



oii h est la constante universelle bien connue delà loi de Planck 



h = 6,55 X 10--' 



L'hypothèse des quanta d'émission (deuxième théorie de 

 Planck) fournit donc 



fiv) = ^ 



Pour plus de généralité nous avons mis la relation de Planck 

 sous la forme (6) réunissant ainsi les deux théories. 



Soit maintenant un récipient de volume V renfermant un 

 rayonnement de fréquence v et de température T en équilibre 

 électrodynamique (et par conséquent thermodynamique) avec 

 un certain nombre N de résonnateurs. 11 résulte du second prin- 

 cipe de la thermodynamique que dans un changement isotherme- 

 isochore et réversible l'énergie libre totale du système doit res- 

 ter constante. 



Mais on peut se demander en premier lieu si pareil change- 

 ment est possible. Remarquons d'abord qu'en ce qui concerne 



' Plank, Ber. d. deutsch. phys. Ges., 1911, p. 138. 



