508 CONSIDÉRATIONS THERMODYNAMIQUES 



AB ne possède pas la faculté de résonnance, tandis que les atomes 

 A et B sont des résonnateurs. L'augraeutation du nombre des 

 résoniiateurs sera alors égale au double du nombre des molé- 

 cules décomposées. 

 Ceci admis, on posera dans l'équation (12) : 



n'i = 1 (variation du nombre de molécules-grammes du gaz AB) ; 

 OTi = n2 = 1 (variation correspondante du nombre des molécules- 

 grammes des gaz A et B). 



n = 2 

 et la condition d'équilibre prend alors la forme : 



^' = K(e*^-r^) (13) 



Cl 



Les indices 1, 2, 3 se rapportent aux trois gaz envisagés, 1 

 aux molécules AB et 2 et 3 aux molécules A et B. 



Une décomposition photochimique de même genre a été envi- 

 sagée par M. A. Einstein (loc. cit.) qui arrive à la conclusion 

 que pour des rayonnements de faible densité (p, petit) la con- 

 dition d'équilibre serait la même qu'en l'absence du rayonne- 

 ment, c'est-à-dire la condition d'équilibre thermochimique 

 habituelle. Nos considérations conduisent au même résultat que 

 celles de M. Einstein, si on adopte la première théorie de Planck, 

 mais il ne semble pas que ce résultat s'accorde avec les consta- 

 tations de M. D. Berthelot. 



Les mêmes considérations de M. Einstein fournissent d'ail- 

 leurs un second résultat de la plus haute importance, la loi de 

 l'équivalence photochimique, déduite auparavant de l'hypothèse 

 des quanta et vérifiée expérimentalement par M. Warburg dans 

 le cas de la formation photochimique des molécules d'ozone. 



D'après le mode même de sa déduction, la loi de l'équiva- 

 lence ne doit pas être une loi rigoureuse. Basée sur la loi du 

 rayonnement de Wien qui n'est qu'une loi limite, la loi de 

 l'équivalence doit être elle-même une loi limite, valable pour 



V 



des grandes valeurs du rapport Fp • 

 Cherchons si la présente théorie est en accord avec la loi de 



l'équivalence. 



E = Nhv 



