34 LA STABILITÉ DES ÉQUILIBRES THERMODYNAMIQUES 



de l'état « observable » du corps qui est toujours voisine de Wo, 

 ni même celle de l'état véritable. W est simplement la proba- 

 bilité de l'état d'un corps ^cfi/" dont tous les éléments présentent 

 au même instant la même valeur du paramètre x et dont l'état 

 change d'un instant à l'autre. Pour que Vétat observable de ce 

 corps fictif soit égal à celui du corps réel il est nécessaire et 

 suffisant que : 



S -s --^ 



La théorie cinétique attribue à /^ la signification de deux tiers 

 de la force vive moyenne d'une molécule monoatomique à la 

 température T= 1. En désignant par R la constante des gaz 

 parfaits et par N le nombre des molécules par molécule-gramme, 

 on a : 



^ = I • (4') 



L'état thermodynamique d'un corps homogène étant carac- 

 térisé par 2 variables (par exemple température et volume spé- 

 cifique) on trouve en effectuant le développement en série de 

 Taylor suivant les accroissements de ces deux variables et en 

 utilisant les formules (1), i2), (4) et (4"). 



S" - Si = j^ . 



Cette différence entre l'entropie maximum (théorique) et 

 l'entropie moyenne du corps est trop petite pour être observable 

 sauf dans des circonstances exceptionnelles, par exemple lorsque 

 la densité du corps envisagé est extrêmement petite. 



IV. La STABILITÉ DES ÉQUILIBRES THERMODYNAMIQUES 



d'un corps pur 



Envisageons un corps pur composé d'un nombres d'éléments 

 qui se trouvent dans des états quelconques. Les variables et les 

 fonctions thermodynamiques se rapportant à l'un de ces éléments 

 seront, dans ce qui suit, caractérisées par l'indice « î». 



