38 LA STABIIJTÉ DES ÉQUILIBRES THERMODYNAMIQUES 



OÙ Ci est la chaleur spécifique à volume constant de l'élément 

 considéré, ou trouve finalement (^) : 



ô^s 



lîlj.'^' - (M)rH ■ '"' 



En utilisant l'équation (14) pour la discussion des différents 

 états qui satisfont aux conditions (10) on remarque immédiate- 

 ment que la condition : 



ô-'S < G 



n'est assurée pour toute variation virtuelle possible que si : 



pour tous les éléments en présence. 



Cette remarque met en évidence le fait que certains états qui 

 résultent de l'isotherme théorique d'un fluide, d'après les théories 

 de Van der Waals ou de Clausius ne sont pas de véritables états 

 d'équilibre. Le long de l'arc ascendant de l'isotherme compris 

 entre le minimum et le maximum de la pression ^ ou a : 



\dv)-] 



>o . 



L'eutropie est donc minimum le long de cet arc en ce qui 

 concerne les variations du volume spécifique. 



Dans le voisinage du point critique d'un fluide se trouvent des 

 états d'équilibre théorique de faible stabilité. On a en effet : 



et la dérivée (^\ est nulle au point critique du fluide. 



Les états voisins de l'état critique présentent donc des écarts 

 statistiques du volume spécifique particulièrement considé- 

 rables. 



') Cf. M. Planck, loc. cit. p. 142. 



